поглощение радиоволна

Японский опыт государственного регулирования экономики / Здоровье, рефераты, курсовые - скачать реферат бесплатно, банк рефератов, рефераты, курсовая, диплом скачать Книги :: Аудиокниги :: Карты :: Атласы :: Компьютерная литература :: Програмирование :: Все о интернете :: Научно-популярная литература :: Образование :: Право :: Электронные книги :: Энциклопедии :: Словари :: Справочники referats.co.ua — зеркало сайта referats.net.ua Загрузка... Японский опыт государственного регулирования экономики (контрольная) - Здоровье, рефераты, курсовые - Рефераты / скачать реферат бесплатно, банк рефератов, рефераты, курсовая, диплом скачать українська русский главная в избранное все слова любое из слов на других сайтах Здоровье, рефераты, курсовые Заказать курсовую, дипломную, реферат в Киеве Вход в аккаунт Регистрация Логин: Пароль: Забыли пароль? Тематический каталог Архитектура Авиация Бух. учет Банковское дело БЖД Биология Военная кафедра География Геология Гос. регулирование Журналистика Здоровье Ин. языки Компьютеры История Культура Литература Макроэкономика Маркетинг Математика Медицина Менеджмент Металлургия Микроэкономика Музыка МЭО Наука поглощение радиоволна техника Педагогика Политология Право Программирование Производство Психология Радиоэлектроника Разное Религия Социология Спорт Страхование Транспорт Физика Философия Финансы Химия Экология Эконом. теория Языковедение QLE 120x240 баннерная сеть QLE 240x400 ВСЕ! РЕФЕРАТЫ Добавь реферат поглощение радиоволна получи 20 Вт. Рейтинг преподавателей Знакомства Ссылки СтудЗона Рейтинг преподавателей Отзывы о преподавателях Приколист:)net uaBEST.net POPзвезда.com Портал знаменитостей Русская двадцатка. Рейтинг. Поиск товаров поглощение радиоволна услуг Полезная информация Развлечения, знаменитости Свежие новости Приколы, анекдоты, sms, тосты www.studentu.org.ua Японский опыт государственного регулирования экономики Тематика: Здоровье Тип работы: контрольная Размер файла: 18 Кб С целью защиты от автоматических скачиваний, действительно, хочется убедится, что Вы человек, поглощение радиоволна не робот. Чтобы скачать контрольная "Японский опыт государственного регулирования экономики" введите, код изображенный на рисунке ниже. Зарегистрированным пользователям не нужно вводить код. Может стоит зарегистрироваться? Код: скачать Полный текст работы Японский опыт государственного регулирования экономики Автор: Ilya Chindialov (2:5020/859.43) Содержание 1. Введение .......................................................................... 3 2. Квантовое описание лазера ................................................. 4 3. Получение инверсной заселённости, состав активной среды, температурный режим, регенератор ............................................. 9 4. Резонатор ................................................................................. 13 5. Характеристика газового разряда, ВАХ, потенциальная диаграмма ...................................................................... 17 6. Заключение ...................................................................... 25 7. Список используемой литературы ................................................ 26 1. Введение Из всех существующих лазеров ("Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation") длительного действия наиболее мощными, продвинутыми в практическом отношении поглощение радиоволна приспособленными для резки материалов, сварки металлов, термического упрочнения поверхностей деталей поглощение радиоволна ряда других операций являются электроразрядные СО2-лазеры. Большой интерес к СО2-лазерам объясняется также поглощение радиоволна тем, что у этого лазера эффективность преобразования электрической энергии в энергию лазерного излучения в сочетании с максимально достижимой мощностью или энергии импульса значительно превосходит аналогичные параметры других типов лазеров. С помощью их излучения производят необычные химические реакции, разделяют изотопы. Имеются проекты передачи энергии с помощью СО2-лазеров с Земли в космос или из космоса на Землю, обсуждаются вопросы создания реактивного двигателя, использующего излучение лазера. За 33 года, прошедших со времени создания первого образца (С. Пател, 1964г.) их мощность в непрерывном режиме возросла от милливатта до многих киловатт. Сейчас выпускаются СО2-лазеры с мощностью до 10 кВт, в том числе более 50 типов СО2-лазеров с ВЧ-накачкой в диапазоне мощностей от 3 Вт до 5 кВт. При этом газовые лазеры с ВЧ-возбуждением обладают целым рядом преимуществ по сравнению с лазерами, в которых для накачки рабочей среды применяется самостоятельный тлеющий разряд постоянного тока. В частности, их конструкция поглощение радиоволна технология изготовления проще, поглощение радиоволна надёжность, ресурс работы, удельные характеристики существенно выше чем у лазеров с накачкой постоянным током. Это позволяет уменьшить габариты поглощение радиоволна массу технологических СО2-лазеров мощностью ?1 кВт настолько, что становится возможным размещение такого лазера на подвижном манипуляторе промышленного робота. Сегодня известно большое количество различных конструкций газовых лазеров с ВЧ-возбуждением. Но в основе всего многообразия конструктивных решений лежит специфика пространственной структуры ВЧЕР, которая в большинстве случаев удачно совпадает с требованиями, предъявляемыми к активной среде лазера. 2. Квантовое описание лазера Возбуждённая частица может перейти в менее энергетическое состояние самопроизвольно в результате спонтанного излучения, или, как его ещё называют, радиационного распада (рис. 1). Спонтанное излучение имеет чисто квантовую природу. Согласно квантовой механике атом или молекула не могут находиться в возбуждённом состоянии бесконечно долго. Возбуждённое состояние распадается с конечной скоростью, определяемой вероятностью этого перехода в единицу времени , испуская при этом квант света с энергией h?0=?2-?1 А(2)?А(1)+ h?0 ( - коэффициент Эйнштейна для спонтанных переходов). Изменение концентрации частиц N2 на верхнем уровне в результате спонтанных переходов описывается выражением . Кванты света, родившиеся в результате спонтанных переходов обладают одинаковой энергией но никоим образом не связаны между собой. Направления распространения этих квантов в пространстве равновероятны. Так как рождение кванта может с равной вероятностью произойти в любой момент времени, электромагнитные волны, соответствующие этим квантам, не связаны между собой по фазе поглощение радиоволна имеют произвольную поляризацию. В отличие от спонтанных переходов, способных происходить в изолированной частице, безизлучательные переходы возможны только при наличии взаимодействия частицы А с другой частицей или системой частиц В. В результате такого взаимодействия частица переходит из состояния 1 в состояние 2 или наоборот без излучения кванта света поглощение радиоволна без его участия. Процесс столкновительного возбуждения (рис.2) требует затраты кинетической энергии поглощение радиоволна протекает по схеме А(1)+В?А(2)+В. Процесс столкновительной релаксации на (рис.3) наоборот сопровождается переходом энергии в поступательную энергию взаимодействующих частиц либо тратится на возбуждение частицы В. Этот переход происходит по схеме A(2)+B?A(1)+B+. Индуцированные, или, как их иногда называют, вынужденные переходы в соответствии с гипотезой А. Эйнштейна могут происходить только при взаимодействии частицы А с резонансными квантами, удовлетворяющими условию h?0=?2-?1 т.е вероятность индуцированных переходов отлична от нуля лишь во внешнем электромагнитном поле с резонансной частотой ?0. А. Эйнштейн предположил, что при наличии поля резонансной частоты помимо переходов квантовой системы из состояния 1 в состояние 2, что соответствует резонансному поглощению квантов, протекающему по схеме А(1)+h?0?A(2) (рис.4) возможны переходы по схеме А(2)+h?0?А(1)+2h?0 (рис.5). Данный процесс индуцирования или вынужденного излучения поглощение радиоволна служит основой квантовой электроники. Однако энергия возбуждённых состояний не является фиксированной величиной даже в случае изолированной частицы. Согласно принципу неопределённости Гейзенберга неточность в определении энергии системы поглощение радиоволна времени её существования должна удовлетворять соотношению: . Поскольку ??0 то неопределённость энергии возбуждённого состояния составляет . Такое энергетическое размытие уровней приводит к неопределённости частоты излучаемого кванта . Данное уширение частоты излучения называется естественная ширина линии поглощение радиоволна является минимально возможной. Естественная ширина линии резко растёт с ростом ? (??3) поглощение радиоволна становится заметной в коротковолновой части спектра. Для основного перехода молекулы СО2 лазера ?0?5 сек поглощение радиоволна ширина ?0?3*10-2 Гц. Однако обычно ширина линии излучения определяется не спонтанным излучением поглощение радиоволна релаксационными безизлучательными переходами, происходящими при взаимодействии возбуждённой частицы с другими частицами. Любой релаксационный процесс приводит к сокращению времени жизни частицы в возбуждённом состоянии, поглощение радиоволна следовательно, к уширению соответствующей этому состоянию линии излучения. Релаксационное уширение происходит за счёт безизлучательных процессом при столкновении частиц поглощение радиоволна этот процесс называют столкновительное уширение. По аналогии с естественный шириной линии, принимая ?cт - время жизни частицы в возбуждённом состоянии столкновительное уширенение определяется как . Время жизни частицы определяется через сечение этих процессов ?ст Как правило возбуждённая частица взаимодействует с различными частицами поглощение радиоволна в общем случае ?ст, где суммирование проводится по всем видам взаимодействующих частиц. Столкновительное поглощение радиоволна естественное уширение вызвано одной той же причиной - конечным временем жизни частицы в возбуждённом состоянии. Форма линии уширения в обоих случаях определяется особенностью вероятностных процессов поглощение радиоволна поэтому одинакова. Она имеет так называемый лоренцев контур, описываемый форм-фактором . Выражение нормировано на единицу: . Уширение линии, связанное с конечностью времени жизни возбуждённого состояния, принято называть однородным. В случае однородного уширения каждая возбуждённая частица при переходе излучает линию с полной шириной , спектральной формой поглощение радиоволна поглощает кванты с частотой, лежащей в пределах контура . При однородном уширении форма линии описывает спектральные характеристики каждой частицы поглощение радиоволна всех частиц в целом. Но конечное время жизни частиц не является единственной причиной уширения линий. Излучающие частицы находятся, как правило, в тепловом движении. В соответствии с эффектом Доплера частота, испускаемая движущимся источником колебаний, претерпевает смещение, пропорциональное скорости движения излучателя V. Смещение частоты зависит также от угла ? между направлением движения поглощение радиоволна линией, соединяющей излучатель с приёмником поглощение радиоволна составляет . Так как излучающие частицы движутся с различными скоростями поглощение радиоволна в различных направлениях, то частотные сдвиги излучаемых ими линий различны. Поэтому даже в случае отсутствия столкновений неподвижный спектральный прибор будет регистрировать множество естественно уширенных линий, различно смещённых относительно частоты ?0. Суперпозиция этих смещённых линий поглощение радиоволна даёт наблюдаемый профиль уширённой линии. Это так называемое доплеровское уширение линии является неоднородным. Каждая частица в описанной ситуации может излучать линию лишь в узком, определяемом естественным уширением, спектральном диапазоне, сдвинутом относительно ?0 на конкретную величину, однозначно связанную со скоростью поглощение радиоволна направлением движения этой частицы. Естественно, что поглощение радиоволна поглощать излучение с фиксированной частотой смогут только те частицы, доплеровский сдвиг которых соответствует этой частоте. При максвелловском распределении излучающих частиц по скоростям где - средняя тепловая скорость; m - масса частицы. При этом линия излучения имеет гауссов профиль, описываемый форм-фактором . Аналогично с выражение нормировано на единицу . В общем случае полная ширина линии излучения определяется всеми механизмами уширения. Однако в реальной ситуации чаще всего преобладающим является один. Это вызвано различным характером зависимости поглощение радиоволна от внешних условий. Так, например, в случае газовой излучающей среды линейно растёт с концентрацией частиц, поглощение радиоволна зависит только от температуры. Поэтому при малых давлениях уширение будет определяться доплеровским эффектом, поглощение радиоволна при больших - столкновениями. Спектральное распределение излучаемой линии имеет вид симметричной резонансной кривой (рис.6) с максимумом на частоте ?=?0, спадающей до уровня половины максимальной интенсивности при частотах . Наличие уширения энергетических уровней поглощение радиоволна излучаемых линий, не влияя на интегральную частоту вынужденных переходов, приводит к уменьшению вероятности переходов с конкретной длиной волны. Т.к. линия излучения имеет спектральную форму q(?), то вероятность спонтанного излучения с заданной частотой будет определяться полной вероятностью соответствующих переходов А12 поглощение радиоволна видом форм-фактора q(?) т.е. Wсп(?)=А21*q(?) где Wсп(?)- вероятность спонтанного излучения. Вероятности спонтанного поглощение радиоволна вынужденных переходов связаны между собой, поэтому вероятность индуцированных излучения с заданной частотой W21(?) также зависит от ?: W21(?)=B21*q(?)*?V, B21 - коэффициент Эйнштейна для индуцированного излучения, - спектральная объёмная плотность излучения. Интегральная вероятность индуцированного излучения W21 при этом удовлетворяет условию . Для лоренцева вида линии форм-фактора такое интегрирование даёт , для гауссова , , - объёмная плотность излучения, ? - дельта-функция. Сечение вынужденного фотоперехода для столкновительного уширения имеет вид: , для доплеровской формы линии , g1 - статистический вес уровня. Сечение вынужденного излучения ?21=?0*g1, вынужденного поглощения ?12=?0*g2. Процессы индуцированного излучения сопровождаются усилением электромагнитных волн. Пусть через среду, в которой частицы могут находиться в состояниях 1 поглощение радиоволна 2 с энергиями возбуждения ?1 поглощение радиоволна ?2 проходит поток монохроматического излучения удовлетворяющего соотношению h?0=?2-?1. Пусть плотность частиц в этих состояниях N1 поглощение радиоволна N2. Уравнение баланса плотности фотонов в пучке имеет вид: где np - объёмная концентрация фотонов. . Величину называют коэффициентом активной среды. Интенсивность света будет усиливается по мере прохождения через среду с К>0. В противном случае при К<0 будет иметь место ослабление интенсивности изучения. Знак К определяется знаком выражения (N2*g1-N1*g2), называемого инверсией среды. Усиление среды положительно только лишь при (N2*g1-N1*g2)>0. В среде с термическим равновесием, где N1 поглощение радиоволна N2 подчиняются распределению Больцмана поглощение радиоволна где N2 всегда меньше N1, усиление света невозможно. Таким образом, усиление света может иметь место лишь при отсутствии термодинамического равновесия между уровнями 2 поглощение радиоволна 2, т.е. в неравновесной среде. Среду с N2*g1-N1*g2>0 называют средой с инверсной населённостью. Наилучшие условия резонансного излучения получаются при больших скоростях заселения поглощение радиоволна временах жизни верхнего уровня активных частиц поглощение радиоволна малых значениях этих величин для нижнего уровня. 3. Получение инверсной заселённости, состав активной среды, температурный режим, регенератор В лазере на основе СО2 используется четырёхуровневая система получения инверсной населённости между колебательными уровнями молекул. Молекула СО2 состоит из атома углерода поглощение радиоволна двух симметрично расположенных атомов кислорода, т.е. имеет линейную структуру О-С-О. Как видно из схемы на рис. 7 атомы кислорода могут совершать симметричные (мода ?1ОО) поглощение радиоволна несимметричные (асимметричные) (мода ?3ОО), поглощение радиоволна также поперечные этому направлению так называемые деформационные колебания (мода ?2LOO) - из-за наличия двух взаимно перпендикулярных направлений этот тип колебаний является дважды вырожденным. Употребляемые для описания состояния колебательно-возбуждённой молекулы квантовые числа ?1, ?2L поглощение радиоволна ?3 характеризуют число квантов, соответствующих колебанию данного типа, L указывает поляризацию деформированного колебания. Лазерный квант излучается при переходе из состояния 001 в 100 (цифры обозначают колебательные квантовые числа в модах ?1, ?2L поглощение радиоволна ?3 соответственно). Возможен также переход 001?020 с длиной волны ?=9.4 мкм, но он обычно гораздо слабее. Для получения оптимальных условий в рабочую смесь СО2-лазера помимо углекислого газа добавляют азот поглощение радиоволна гелий. Время жизни верхнего лазерного уровня СО2 относительно спонтанных переходов составляет ?0.2 с (А21?5.1 с-1). Поэтому более интенсивно верхние поглощение радиоволна нижние лазерные уровни расселяются (релаксируют) в результате безизлучательных переходов при столкновениях возбуждённой молекулы с невозбуждёнными компонентами лазерной среды по схеме на рис. 3. Однако высокая эффективность получения инверсной заселённости в газоразрядных СО2-лазерах обусловлена рядом причин. В электрическом разряде с высокой эффективностью образуются колебательно-возбуждённые молекулы N2, составляющие до 50% их общего числа. Поскольку молекула N2 состоит из двух одинаковых ядер, её дипольное излучение запрещено поглощение радиоволна она может дезактивироваться только при столкновении со стенкой или с другими молекулами. При наличии СО2 колебательная энергия N2 может быть легко передана молекулам СО2 поскольку существует близкий резонанс между колебаниями N2 поглощение радиоволна модой ?3 колебаний СО2. Уровень 001 только на 18 см-1 лежит выше первого колебательного уровня азота поглощение радиоволна необходимый недостаток энергии молекулы СО2 могут получать от кинетической энергии азота. В результате энергия, затрачиваемая на возбуждение верхнего лазерного уровня поглощение радиоволна характеризуемая КПД разряда ?к, для смесей СО2-N2-He может превышать 80%. При наличии азота в смеси время релаксации, запасённой верхним уровнем энергии ?э увеличивается поглощение радиоволна становится равным . При средней плотности выделяемой в положительном столбе разряда мощности заселённость верхнего лазерного уровня в отсутствии генерации будет . Создание инверсии требует малой населённости нижнего лазерного уровня. В условиях отсутствия генерации нижние уровни СО2 находятся в тепловом равновесии с основным, их относительная заселённость ?. Для поддержания стационарной генерации нижние уровни СО2 необходимо расселять. Этот процесс обеспечивается добавлением в лазерную смесь расселяющих компонент, из которых наиболее эффективен гелий. Также помимо эффективного расселения уровня 100 гелий обеспечивает хороший теплоотвод от рабочей среды за счёт теплопроводности поглощение радиоволна оказывает стабилизирующее действие на заряд, поэтому в подавляющем большинстве существующих технологических лазеров предпочтение отдаётся ему. Таким образом, эффективная работа СО2-ляазера требует трёхкомпонентной лазерной смеси. Определение состава рабочей среды лазера является сложной оптимизационной задачей, решение которой необходимо проводить в каждом конкретном случае. Для диффузионного СО2-лазера часто используется смесь СО2:N2:He в соотношении 1:1:3. Частотный спектр генерации СО2-лазера имеет достаточно сложный вид. Причиной этого является наличие тонкой структуры колебательных уровней, обусловленной существованием ещё одной степени свободы молекулы СО2 - вращения. Из-за вращения молекулы каждый изображённый на рис. 7 колебательный уровень распадается на большое количество вращательных подуровней, характеризуемых квантовым числом j поглощение радиоволна отстоящих друг от друга на величину энергии ??вр, ?001, ?100, kTr. В результате интенсивного обмена энергий между вращательной поглощение радиоволна поступательной степенями свободы устанавливается больцмановское распределение частиц по вращательным состояниям, описываемое уравнением , где N? , N?,j - концентрации возбужденных частиц на колебательном уровне ? поглощение радиоволна на его вращательных подуровнях j; = 0,38 см-1 - вращательная константа. Согласно правилам отбора в молекуле СО2 переходы между двумя различными колебательными уровнями возможны при изменении вращательного квантового числа на 1 т.е. ?j=?1. Таким образом, линия усиления рабочей среды состоит из большого числа линий, каждая из которых уширена за счёт эффекта Доплера на величину поглощение радиоволна за счёт столкновений на величину поглощение радиоволна для СО2-лазера вычисляются : , где рi - парциальные давления компонент смеси. Коэффициент усиления активной среды СО2-лазера существенно зависит от температуры рабочей смеси Тг. Процессы накачки лазерной смеси поглощение радиоволна генерации неизменно сопровождается нагревом газа. Температура лазерной смеси Тг в установившемся состоянии пропорциональна мощности энерговыделения в разряде, т.е. Тг?jE. В отсутствие генерации заселенность верхнего лазерного уровня также пропорциональна jE. Поэтому если время столкновительной релаксации не зависит от температуры газа поглощение радиоволна N001?Тг, учёт возрастания с ростом Тг лишь ослабит зависимость N001(Тг) (пунктирная линия). Заселённость нижнего лазерного уровня находится в равновесии с основным поглощение радиоволна описывается законом Больцмана N100?. В связи с этим при достижении некоторой критической температуры Тmax инверсная заселённость лазерной смеси исчезает. Максимальная инверсия достигается при оптимальных температурах смеси Торt. Для смеси с ?г?1,5*10-1 Вт/(м*К), Тстенки?300К зависимость населённости лазерных уровней от температуры показана на рис. 8. Типичные значения Тopt?400...500К, Тмах?700...800К. Под действием электронных ударов поглощение радиоволна в результате столкновений возбуждённых молекул в тлеющем разряде в СО2-лазерах происходит частичная диссоциация углекислого газа СО2 ? СО + О. Отношение концентраций СО к СО2 может достигать ?12%, содержание О2 - 0,8%. Из-за этого при сохраняющемся энерговкладе возрастают потери на диссоциацию, возбуждение электронных состояний поглощение радиоволна возбуждение колебаний СО поглощение радиоволна О2. Поэтому населённость верхнего рабочего уровня СО2 падает поглощение радиоволна коэффициент усиления уменьшается. Поскольку ресурс работы СО2-лазера, определенный требованиями экономичности установки, оценивается несколькими сотнями часов, поглощение радиоволна существенный рост доли СО поглощение радиоволна О2 определяется минутами, необходимо включение в контур регенератора, в котором частично восстанавливается рабочая смесь. В диффузионном СО2-лазере целесообразно применение цеолита (SiO4+AlO4) в количестве 20мг, насыщенного парами H2O. 4. Резонатор Резонатор является оптической системой, позволяющей сформировать стоячую электромагнитную волну поглощение радиоволна получить высокую интенсивность излучения, необходимую для эффективного протекания процессов вынужденного излучения возбуждённых частиц рабочего тела лазера, поглощение радиоволна следовательно, когерентного усиления генерируемой волны. Оптические резонаторы в квантовой электронике не только увеличивают время жизни кванта в системе поглощение радиоволна вероятность вынужденных переходов, но поглощение радиоволна так же, как резонансные контуры поглощение радиоволна волноводы определяют спектральные характеристики излучения. В длинноволновом диапазоне классической электроники длина волны излучения существенно больше размеров контура поглощение радиоволна его спектральные характеристики определяются сосредоточенными параметрами электрической цепи. Длинные радиоволны при этом излучаются в пространство практически изотропно. При сокращении длины волны поглощение радиоволна переход в СВЧ-диапазону для формирования электромагнитной волны используются пустотелые объёмные резонаторы с размерами, сравнимыми с длиной волны. При этом появляется возможность формирования направленных (анизотропных) распределений излучения в пространстве с помощью внешних антенн. В ИК поглощение радиоволна видимом диапазоне длина волны излучения много меньше размеров резонатора. В этом случае оптический резонатор определяет не только частоту, но поглощение радиоволна пространственные характеристики излучения. Простейшим типом резонатора является резонатор Фабри-Перо, состоящий из двух параллельных зеркал, расположенных друг от друга на расстоянии Lp. В технологических лазерах резонатор Фабри-Перо используется крайне редко из-за больших дифракционных потерь. Чаще используются резонаторы с одной или двумя сферическими отражающими поверхностями. Свойства этих резонаторов зависят от знака поглощение радиоволна величины радиуса их кривизны R, поглощение радиоволна также от Lp поглощение радиоволна определяются стабильностью существования в нём электромагнитной волны. В так называемом устойчивом (стабильном) резонаторе распределение поля воспроизводится идентично при многократных проходах излучения между зеркалами поглощение радиоволна имеет стационарный характер. В результате попеременного отражения электромагнитных волн от зеркал волна формируется таким образом, что в приближении геометрической оптики не выходит за пределы зеркал в поперечном направлении поглощение радиоволна выводится из устойчивого резонатора только благодаря частичному пропусканию самих отражающих элементов. В случае отсутствия потерь, излучение могло бы существовать в устойчивом резонаторе бесконечно долго. В неустойчивом (нестабильном) резонаторе световые пучки (или описывающие их электромагнитные волны) в результате последовательных отражений от зеркал перемещаются в поперечном оси резонатора направлении к периферии поглощение радиоволна покидают его. Свойства резонаторов поглощение радиоволна характеристики создаваемых ими пучков можно описывать поглощение радиоволна в волновом, поглощение радиоволна в геометрическом приближении. В качестве критерия применимости этих приближений удобно использовать так называемое число Френеля , где a, L - характерные размеры задачи поперёк пучка поглощение радиоволна вдоль направления его распространения. Условие NF>>1 соответствует применимости геометрического приближения. При NF?1 необходимо учитывать также волновые свойства электромагнитного излучения. В геометрическом приближении условие устойчивости резонатора имеет вид:. Расстояние между зеркалами Lp в этом выражении всегда положительно, поглощение радиоволна R1 поглощение радиоволна R2 положительны только для вогнутых т.е. фокусирующих зеркал поглощение радиоволна отрицательны для зеркал с выпуклой поверхностью. Для устойчивых резонаторов существует стационарное распределение интенсивности электромагнитного поля. В общем случае интенсивность излучения в устойчивых резонаторах распределена не равномерно по всему объёму резонатора, поглощение радиоволна сосредоточена внутри области, называемой каустикой (рис.9). Радиусы ?1, ?2, этой области на зеркалах поглощение радиоволна также её минимальный радиус ?0 в месте перетяжки определяются длиной волны поглощение радиоволна параметрами резонатора (R1, R2, Lp). Для основного типа колебаний их можно рассчитать с помощью соотношений: Расстояния L1 L2 от места положения перетяжки до зеркал составляют: . Наибольшее распространение получил среди устойчивых резонаторов полуконфокальный резонатор, у которого одно зеркало плоское (R2=?) поглощение радиоволна второе имеет радиус R1=2LP т.е. его фокус лежит на плоском зеркале. Основное удобство полуконфокального резонатора, определяющее его широкую распространённость, заключается в возможности использования для вывода излучения плоских окон из частично прозрачных материалов поглощение радиоволна также в параллельности выходящего пучка. В случае использования металлических зеркал излучение можно выводить через одно из них или систему отверстий. Устойчивый резонатор сравнительно прост в эксплуатации. Он легко юстируется, достаточно устойчив по отношению в разъюстировке. Его сферические зеркала сравнительно просто поддаются изготовлению поглощение радиоволна контролю радиуса кривизны. Поэтому они находят широкое применение в лазерной технике, особенно в технике маломощных (? 1 кВт) лазеров. К числу недостатков устойчивых резонаторов следует отнести несовпадение объёма каустики с объёмом активной среды, что приводит к уменьшению КПД поглощение радиоволна увеличению размеров лазера, поглощение радиоволна также повышенные значения плотности мощности при перетяжке, что в случае её малых размеров может привести к оптическому пробою. Однако самым серьёзным недостатком устойчивых резонаторов является невысокая лучевая стойкость используемых в качестве выходных окон диэлектрических оптических материалов. Именно это обстоятельство ограничивает использование устойчивых резонаторов при больших плотностях излучения. В лазерах повышенной мощности в последнее время широкое распространение получили неустойчивые резонаторы со сферическими металлическими зеркалами. Наиболее часто в лазерной технике используется телескопический конфокальный неустойчивый резонатор, дающий на выходе параллельный пучок. Одно из его зеркал выпуклое, поглощение радиоволна другое вогнутое. Генерация возникает в приосевой зоне. Покидающее эту зону излучение усиливается при многократных проходах между зеркалами, смещаясь к периферии резонатора. Относительная величина смещения положения луча на выпуклом зеркале за один проход называется коэффициентом увеличения резонатора . В отличие от устойчивого резонатора прозрачность неустойчивого резонатора определяется не пропусканием излучения выходным зеркалом, поглощение радиоволна геометрическими размерами системы. Из-за геометрического расширения излучения его интенсивность падает на одном проходе в М2 раз. Однако в стационарных условиях при малых внутрирезонансных потерях усиление излучения на одном проходе также составит М2. Таким образом, весь неустойчивый резонатор заполнен излучением с практически равной интенсивностью, что в отличие от устойчивых резонаторов обеспечивает полное поглощение радиоволна равномерное использование всей активной среды. Если добавить к этому высокую лучевую стойкость металлических зеркал, то преимущество неустойчивых резонаторов для мощных лазерных систем становится очевидным. 5. Характеристика газового разряда, ВАХ, потенциальная диаграмма В высокочастотных разрядах ёмкостного типа (ВЧЕР) высокочастотное (ВЧ) напряжение подаётся на электроды, которые могут быть изолированы от разряда твёрдым диэлектриком или соприкасаться с разрядом. В этом смысле можно условно называть ВЧЕ-разряды электродными или безэлектродными. Для диффузионного СО2-лазера ориентировочное давление рабочей среды ?20-40 торр, частота возбуждения ?10-120 МГц (основная промышленная частота f?13,6 МГц). Плазма таких разрядов, как правило, слабо ионизована, неравновесна поглощение радиоволна подобна плазме тлеющего разряда. При давлении ?20 торр частота столкновений ?м примерно в 103 раз превышает частоту колебаний ?=2?f, поэтому в осциллирующем поле типа Е=Еаsin?t электроны совершают дрейфовые колебания с амплитудой поглощение радиоволна скоростью смещений где ?м - частота электронных столкновений. При ЕА/р?10 В/(см*торр), что характерно для неравновесной слабоионизированной плазмы молекулярных газов поглощение радиоволна промышленной частоты, амплитуда дрейфовых колебаний А?0,1 см. Она сравнительно мала по сравнению с типичными для экспериментов длинами разрядных промежутков вдоль поля L?0,5-10 см. Дрейфовые скорости поглощение радиоволна амплитуды колебаний ионов в ?102 раз меньше, так что колебательное движение ионов во многих случаях можно вообще не принимать во внимание. Даже при весьма низкой плотности электронов ne=108 см-3 поглощение радиоволна характерной для столкновительной плазмы электронной температуры Те=1 эВ дебаевский радиус dD?0,05см << L. Поэтому в большей части разрядного промежутка плазма электронейтральна. Однако около границ плоского промежутка электронный газ, совершая качания относительно "неподвижных" ионов, периодически обнажает положительные заряды. Это является первопричиной появления приэлектродных слоёв пространственного разряда. Допустим, что электроды оголены. Те электроны, которые в момент прохождения положения равновесия отстояли от электродов на расстояниях, меньших амплитуды колебаний, после первых же качаний "навсегда" уходят в металл. В состоянии равновесия с обеих сторон остаются слои нескомпенсированного ионного заряда, газ в целом оказывается заряженным положительно. При последующих качаниях электронный газ, если отвлечься от медленного диффузионного процесса, только касается электродов. На рис.10 схематично изображено качание электронного газа в предположении, что ионы совершенно неподвижны поглощение радиоволна однородно распределены по длине промежутка, поглощение радиоволна диффузионное движение электронов отсутствует. На самом деле диффузия размывает границы между плазмой поглощение радиоволна ионными слоями. На рис. 11 построены соответствующие рис.10 распределения поля поглощение радиоволна потенциала в те же моменты времени через каждые четверть периода. Поле Е в однородной электронейтральной части промежутка постоянно по его длине. Потенциал для определённости отсчитывается от левого электрода. Можно себе представить, что он заземлён, поглощение радиоволна переменное напряжение подаётся на правый. Значение поглощение радиоволна направление электрического тока, можно считать, характеризуется напряженностью поля Е в плазме, так как чаще всего в самой плазме ток проводимости преобладает над током смещения. Экспериментально установлено, что ВЧЕР горят в одной из двух сильно различающихся форм. Внешне они отличаются характером распределения интенсивности свечения по длине промежутка, по существу - процессами в приэлектродных слоях поглощение радиоволна механизмами замыкания тока на электроды. При сильноточном разряде возникает диффузионное свечение в середине промежутка, поглощение радиоволна около электродов газ не светится. Напряжение на электродах меняется очень мало, что указывает на слабую проводимость ионизированного газа поглощение радиоволна малый разрядный ток. В слаботочном разряде сильное свечение локализуется у электродов поглощение радиоволна состоит из чередующихся слоёв, по цвету поглощение радиоволна порядку следования очень похожих на слои в катодной области тлеющего разряда постоянного тока. Напряжение на электродах после зажигания заметно падает, что говорит о значительной проводимости разряда. Эти особенности истолковываются так: в разряде со слабой проводимостью ток в приэлектродной области имеет преимущественно ёмкостной характер поглощение радиоволна является током смещения, как поглощение радиоволна до зажигания. Зажигание разряда, следовательно, не отражается на поведение электрода, который по-прежнему зарядов не испускает поглощение радиоволна не воспринимает. В хорошо проводящем сильноточном разряде на отрицательный в данный момент электрод идёт ионный ток, там происходит вторичная электронная эмиссия, поглощение радиоволна на какое-то время до смены полярности около "катода" возникает катодный слой, как в тлеющем разряде. На электроды, которые попеременно служат катодами, ток из середины промежутка замыкается теперь токами проводимости. Слаботочный разряд ещё называют ?-разряд, поглощение радиоволна сильноточный ?-разряд, что символизирует роль вторичной эмиссии(?-процессов). При повышении давления горящий ?-разряд внезапно переходит в ?-форму, происходит как бы вторичное зажигание. Факт существования двух форм ВЧЕР, их свойства, закономерности перехода из одной формы в другую при давлении 10-100 торр подверглись детальному исследованию. Было экспериментально доказано что приэлектродные слои в ?-разряде обладают высокой проводимостью. При самых малых напряжениях поглощение радиоволна токах, U в ходе наращивания тока почти не меняется. Разряд в этих условиях не заполняет площади электродов, диаметр его в межэлектродном промежутке близок к диаметру пятна на электродах, светится средняя часть промежутка. Около электродов, в слоях пространственного заряда интенсивность излучения уменьшается. Это типичный слаботочный ?-разряд с непроводящими приэлектродными слоями. Распределение интенсивности свечения по длине промежутка показано на рисунке 12. При покрытии электродов диэлектриком всё останется точно так же. При наращивании тока в этой стадии, разряд расширяется в поперечном направлении, заполняя площадь электрода. Плотность тока на электроде при этом остаётся неизменной. Когда электрод полностью заполняется током поглощение радиоволна диаметр разряда вырастает до диаметра электродов, для дальнейшего увеличения тока требуется большее напряжение, как в аномальном тлеющем разряде, хотя здесь слои по-прежнему тёмные поглощение радиоволна непроводящие. Толщины их в нормальном режиме d?0,2-0,6 см. С точностью до небольшого тока насыщения ток замыкается на электрод током смещения. При достижении на электродах достаточно большого напряжения происходит резкая перестройка ?-разряда, превращение его в сильноточную ?-форму. На ВАХ ему соответствует скачок или излом (рис. 13). ВАХ построена при давлении 20 торр, частоте возбуждения 13,6 МГц. Излом говорит о "вторичном" зажигании разряда, перераспределяется свечение в промежутке, около каждого электрода появляются слои, похожие на слои тлеющего разряда. Постоянный потенциал пространства U0 в сильноточном режиме составляет ?150-250В, толщина приэлектродного слоя пространственного заряда становится меньше на порядок. В поперечном ВЧЕР в соответствии со спецификой его пространственной структуры даже в слаботочном режиме горения, когда выделение энергии непосредственно в приэлектродных слоях пространственного заряда невелико, максимумы энерговыделения в плазме смещены к охлаждаемым электродам, поэтому среди всех прочих одинаковых условиях теплообмен активной среды со стенками более эффективен. По-видимому, это поглощение радиоволна является одной из причин получения больших мощностей когерентного излучения с единицы длины СО2-лазера с диффузионным охлаждением, возбуждаемого поперечным ВЧЕР по сравнению с ЛДО, возбуждаемым постоянным током. Величина Епл/р, реализуемая в положительном столбе самостоятельного разряда, превышает Еопт/р, необходимые для эффективной накачки верхнего уровня молекулы СО2 ( Епл - напряжённость электрического поля в положительном столбе, Еопт - оптимальное значение электрического поля для накачки активной среды). Близкие к оптимальным значениям Е/р реализуются в самостоятельном тлеющем разряде только в тонком слое фарадеева тёмного пространства, примыкающего к катодному слою. Этот факт можно использовать для накачки СО2-лазуров в поперечном разряде постоянного тока, когда электроды расположены настолько близко, что положительный столб, в котором Епл>Еопт, не может сформироваться т.к. по условию эксперимента х < lф (lф - длина фарадеева пространства). Основной недостаток рассмотренной схемы заключается в её очень малом КПД, поскольку практически всё приложенное к электродам напряжение падает на катодном слое, в котором из-за малых ne поглощение радиоволна больших величин Е накачка активной среды не происходит, за исключением тонкого слоя вблизи тлеющего свечения со стороны катода. Аналогичная ситуация имеется поглощение радиоволна в сильноточном ВЧЕР. Однако благодаря существованию в определённых условиях слаботочного режима горения ВЧЕР, когда приэлектродные слои не пробиты поглощение радиоволна потери в них невелики, появляется возможность использовать для накачки рабочей среды лазера поперечный разряд с малым межэлектродным зазором но высоким КПД. Именно в этом заключается основное преимущество ВЧЕР по сравнению с поперечным разрядом постоянного тока. Но эксперименты показывают, что слаботочный разряд может гореть только при значениях pL, меньших некоторого критического (pL)кр. Это зависит от электродов поглощение радиоволна свойства газа. При pL?(pL)кр слаботочный разряд становится неустойчивым поглощение радиоволна либо переходит в сильноточную форму либо гаснет. При pL>(pL)кр зажечь его вообще не удаётся поглощение радиоволна реализуется только сильноточный режим. При pL<(pL)кр возможно существование поглощение радиоволна того поглощение радиоволна другого режима. Примерная зависимость предельных параметров существования слаботочного режима горения показана на рис.14. Наиболее часто цитируемое достоинство газового лазера с поперечным ВЧ-возбуждением заключается в резком снижении (в 10?100 раз) питающего напряжения. Но эта положительная черта не является следствием применения ВЧЕР, поглощение радиоволна возникает благодаря малой величине межэлектродного зазора d. Очевидно, что поглощение радиоволна в разрядах постоянного тока при малых d напряжение на электродах будет невелико. Специфика ВЧ-возбуждения заключается в том, что в условиях поперечного возбуждения разряда, т.е. при небольших напряжениях на электродах, малый зазор можно заполнить активной средой СО2-лазера с высоким КПД. Другое преимущество связано с возможностью управления параметрами плазмы, особенно примыкающей непосредственно к приэлектродным слоям. В частности путём изменения частоты приложенного напряжения f можно изменять концентрацию электронов ne в плазме слаботочного разряда при прочих одинаковых условиях. Это следует из зависимости минимальной (нормальной) плотности разрядного тока слаботочного ВЧЕ-разряда от частоты. Предельное значения плотности разрядного тока в слаботочном ВЧЕР jкр, поглощение радиоволна значит поглощение радиоволна максимальную величину электронной концентрации в плазме (ne) можно определить из условия пробоя ёмкостных приэлектродных слоёв с учётом вторично-эмиссионных процессов на электродах: jкр=e*(ne)кр*?e*Eпл?2*?*?*?0*(Есл)кр, где e, ?e - заряд поглощение радиоволна проводимость электронов в плазме, (Есл)кр?Uсл/dсл - напряженность в приэлектродном слое, при котором происходит его пробой, dсл - его эффективная толщина, ? - относительная диэлектрическая проницаемость слоёв. Отсюда . Согласно этой формуле для получения приемлемой с точки зрения возбуждения рабочей среды СО2-лазера, концентрации электронов в плазменном столбе слаботочного ВЧЕ-разряда, частота f должна быть выбрана достаточно высокой. Обычно при накачке СО2-лазеров с диффузионным охлаждением пренебрегают промышленной частотой поглощение радиоволна выбирают f в диапазоне 30?200 МГц. Получено, как того поглощение радиоволна следовало ожидать в соответствии с представлениями об особенностях структуры слаботочного ВЧЕР, что наиболее приемлемые частоты возбуждения находятся в интервале 80?150 МГц. В этих случаях в активную следу СО2-лазера можно вложить удельную электрическую мощность ?100 Вт/см3 поглощение радиоволна более при межэлектродных зазорах 1,5?3 мм. Немаловажное значение, требующее перехода в высоким частотам возбуждения, имеет поглощение радиоволна тот факт, что толщина приэлектродных слоёв dсл(f) с увеличением частоты уменьшается с зависимостью dсл?Vдр/(2*?*f), где Vдр - скорость дрейфа электронов в плазменном столбе, граничащим с приэлектродным слоем. Таким образом, основанием для перехода к высоким частотам возбуждения СО2-лазеров поглощение радиоволна диффузионным охлаждением являются следующие две особенности слаботочного режима горения ВЧЕР. * Концентрация заряженных частиц увеличивается с ростом f поглощение радиоволна достигает необходимых значений при частотах f>50 МГц. * Толщина приэлектродных слоёв пространственного заряда dсл в диапазоне частот f>50 МГц составляет доли мм, что позволяет заполнить плазмой малые межэлектродные зазоры d?1,5?3 мм. 6. Заключение Представленные в работе данные о диффузионном СО2-лазере с высокочастотным возбуждением показывают многие преимущества такого типа возбуждения активной среды по сравнению с возбуждением разрядами постоянного поглощение радиоволна переменного тока. ВЧЕ-разряд устойчивее разряда постоянного тока, в нём достижим существенно больший энерговклад. Балластным сопротивлениям, которые всегда оказывают благотворное действие на стабильность разряда, можно придать ёмкостный (реактивный) характер, что избавляет от бесполезных потерь энергии, которые о обычных омических балластниках составляют примерно 30% подводимой электрической мощности. Существенное преимущество ВЧЕР - это возможность избавиться от катодных слоёв, свойственных разрядам поглощение радиоволна постоянного поглощение радиоволна переменного тока. В катодных слоях бесполезно теряется часть энергии, кроме того, в них обычно рождаются возмущения, от которых развивается неустойчивости. Эти преимущества обеспечивает только слаботочная форма ВЧЕ-разряда. Поэтому для СО2-лазера необходим именно слаботочный режим, в котором получены рекордные мощности излучения: ?0,83 Вт/см. Недостаток этого режима - ограничение на плотность тока, длину промежутка поглощение радиоволна давление. Над улучшением данных характеристик ведётся работа. Также большим преимуществом является удобство работы с длинными трубками, низкие рабочие напряжения, высокая устойчивость поглощение радиоволна однородность. Дальнейший прогресс в области диффузионных СО2-лазеров с ВЧ-накачкой связан с исследованием условий протекания тока на границах плазмы ВЧ-разряда с электродами, поглощение радиоволна также решением проблем, связанных с волноводным режимом работы резонатора, увеличение скорости теплоотвода на стенки разрядной трубки. 7. Список литературы 1) В.С. Голубев, Ф.В. Лебедев "Физические основы создания технологических лазеров" 2) В.С. Голубев, Ф.В. Лебедев "Инженерные основы создания технологических лазеров" 3) Ю.П. Райзер "Физика газового разряда" 4) А.А. Веденов "Физика электроразрядных СО2-лазеров" 5) Н.А. Яценко "Газовые лазеры с высокочастотным возбуждением" 6) Н.А. Яценко "Влияние частоты накачки на параметры газовых лазеров с высокочастотным возбуждением" 7) Ю.С. Протасов, С.Н. Чувашев "Физическая электроника газоразрядных устройств" 8) В. Виттеман "СО2-лазер" - 2 - Скачано: 134 раз Оценить: Работа (реферат/курсовая/диплом поглощение радиоволна т.п.) "Японский опыт государственного регулирования экономики" и/или содержимое работы "Японский опыт государственного регулирования экономики" предназначено исключительно для ознакомления, без целей коммерческого использования. Все права в отношении работы "Японский опыт государственного регулирования экономики" и/или содержимого работ принадлежат их законным правообладателям. Администрация сайта не несет ответственности за возможный вред и/или убытки, возникшие или полученные в связи с использованием работы "Японский опыт государственного регулирования экономики" и/или содержимого работы "Японский опыт государственного регулирования экономики". Регистрация Добавить работу в коллекцию Название работы: * Тематика: * АрхитектураАвиацияБух. учетБанковское делоБЖДБиологияВоенная кафедраГеографияГеологияГос. регулированиеЖурналистикаЗдоровьеИн. языкиКомпьютерыИсторияКультураЛитератураМакроэкономикаМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментМеталлургияМикроэкономикаМузыкаМЭОНаука поглощение радиоволна техникаПедагогикаПолитологияПравоПрограммированиеПроизводствоПсихологияРадиоэлектроникаРазноеРелигияСоциологияСпортСтрахованиеТранспортФизикаФилософияФинансыХимияЭкологияЭконом. теорияЯзыковедение Тип: * рефераткурсоваяконспектконтрольнаяшпаргалкалабораторная работадокладдипломотчетобзордиссертацияисследованиедругое... Файл: * архив RAR или ZIP, не более 2048 Кб Описание: * не более 2000 символов Загрузка... Поиск рефератов все слова любое из слов на других сайтах Регистрация Академия .poWer. Каталог сайтов Сотрудничество Правила использования Реклама на сайте Администрация сайта не несет ответственности за содержание информации, которую размещают посетители © MostPromo 2002 — 2008 Контакты Помощь Японский опыт государственного регулирования экономики (контрольная) - Здоровье, рефераты, курсовые - Рефераты / скачать реферат бесплатно, банк рефератов, рефераты, курсовая, диплом скачать разделы французский вина доставка алкогольный спецобувь заказ измеритель петля фаза нуль мужчина выходной сервис alfa laval бейсболки заказ kyiv apartments service помидор купля компания макса линдера dunlup 205 55 r16 медицинский перевод красный объявление knauf гипсокартон лечение щитовидный железа электроинструмент metabo узи кадровый владимир dhl имплантат барбекю трубогиб двухтарифные электросчетчик головка винторезный телевизионный антенна пассажирский лифт укрепление откос ожирение ферромолибден стимулирующий лотерея эксимер лазер ваза 2113 нужен фотограф восстановление потенция хлеборезка ахм intex sikkens краска уничтожитель 5440.16 (крышка) снос любой конструкция 5004.13 (крышка) кулер комп промышленый альпинизм программа шифрование данный купить электрооткрывалку поставщик вина растворитель вихревой теплогенераторы гидрант купить конденсатоотвод арочный конструкция вышитый герб флеш презентация слабость головокружение лечение алкоголизма варочный поверхность cata поглощение радиоволна крутой компания пежо договор суррогатный мать ферромолибден выборочный уф-лак курьерский почта теплолюкс органический растворитель подбор эмаль купить усилитель дружкова кружка трехфазный электросчетчик шапка доставка изолента внешний антенна отбеливание бахила полиэтиленовый двухтарифные электросчетчик жила кострома доставка суша телевизионный антенна kyiv apartaments rent покраска аэротенк флюоресцентный краска вал редуктор поворот управление архангельск кухонный техник протеин 8800 gold edition ванна моечный квн ваза 2115 перевод испанский metrobond анкетирование стелажи бордюр концепция совершенствование сбыта изолента shimadzu маршрутизатор нужен фотограф de luxe 5040.11 длинный нард вино роза кс-4361а акриловый вкладыш кулер бесшумный велюкс газонокосилка elmos витрина подогреваемый спецобувь оптом крот-95 уничтожение данный короткий нард скачать бесплатный откачка туалет электрокамин dimplex model plasma (sp9) тренировка память планирование день распыление ароматизатор медикаметозное безоперационное прерывание беременность tognana фарфор вызов водитель трубогиб дорном прамышленый альпинизм пежо 307 гиря торговый калибровочный рак пищевод kiev apartaments service сенсорный экран устройство кс-4361а 1с бюджетирование беседка компания петрокатридж рукавичка доставка цвет ламината класс 32 пазл силуэт слимент лифт витрина подогреваемый услуга кострома краска двухкомпонентный колокейшн трость доставка shimadzu билет ммдм купить fifa 2006 кулер комп тиристорный контактор фирменый цвет флаг башня бейсболки заказ шампанский заказ 8800 gold edition китайский махровый предохранитель пкн гелусил лак штукатурка фасадный dunlup 205 55 r16 электротельфер торговый витрина управление архангельск motorola v3i купить стальной топкий spartherm хлеборезка ахм проведение лотерея втулка переходный российский флаг 5440.16 (крышка) купить fifa 2006 сушильный машина frigidaire сварочный пост компания макса линдера комнатный перегородка лечение щитовидный железа бюро похоронный услуга protherm корпаративные праздник контакт контактор корпаративные вечеринка микросреда компания швейцария культура пломбирование плата видеозахвата 5440.11 (крышка) рассылка корреспонденция фейрверк вечеринка скачать короткий нард медикаметозное безоперационное прерывание беременность datamax кулер 939 промышленный аккумулятор регестрация пбоюл мэш система дымоудаления ивановец прерывание беременность телефонный обзвон люминисцентная краска любимый цвет слимент лифт аэрография монитор видеодомофона, монитор, видеодомофон время архангельск электропечь dimplex model amesbury укрепление откос грунт стяжка купить мобильник кислотостойкий краска поглощение радиоволна